pres 5 med

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@@ -464,7 +464,7 @@ Pero eso es algo que ya conocemos.
 
 \subsubsection{Cascadas electromagnéticas}
 
-Un fenómeno derivado de la producción de pares y la radiación \textit{bremsstrahlung} es la cascada electromagnética. Como una reacción en cadena cuando un fotón de alta energía entra en un material por la interacción con los átomos producirá un par $e^-$/$e^+$, seguro aún con suficiente energía. Ese par, si está por encima de la energía de corte (ver ecuación \ref{e:cort}), produce, cada partícula, un fotón por radiación \textit{bremsstrahlung} con energía aún suficiente para producir otro para $e^-$/$e^+$. En el punto que los pares estén por debajo de la energía de corte sus perdidas serán por ionización hasta llegar a la recombinación, ya no habrá fotones liberados.
+Un fenómeno derivado de la producción de pares y la radiación \textit{bremsstrahlung} es la cascada electromagnética. Como una reacción en cadena cuando un fotón de alta energía entra en un material por la interacción con los átomos producirá un par $e^-$/$e^+$, seguro aún con suficiente energía. Ese par, si está por encima de la energía de corte (ver ecuación \ref{e:cort}), produce, cada partícula, un fotón por radiación \textit{bremsstrahlung} con energía aún suficiente para producir otro par $e^-$/$e^+$. En el punto que los pares estén por debajo de la energía de corte sus perdidas serán por ionización hasta llegar a la recombinación, ya no habrá fotones liberados.
 
 Siendo esta producción alternada de pares y fotones un proceso estadístico, es posible hacer un modelo sencillo de la producción de pares y la pérdida de energía de las partículas.
 
@@ -505,9 +505,9 @@ Siendo esta producción alternada de pares y fotones un proceso estadístico, es
   \end{center}
 \end{figure}
 
-Como se puede más o menos ver en la figura \ref{fig:tree1} en cada longitud de radiación {la distancia entre padre e hijo es una longitud de radiación} se produce un par por cada partícula\footnote{En el caso de \textit{bremsstrahlung} no es que se produzca un par fotón-leptón, es que se produce un fotón y el leptón original es dispersado, pero para los fines de este modelo podemos verlo como si se produjera}. Así en la primera rama hay dos partículas, podemos suponer sin perder mucho que la energía se divide entre las dos partículas, entonces cada una lleva energía $E_0/2$. A la altura dos cada una de estas ramas produce dos partículas, entonces tendremos cuatro, y si continuamos la suposición de que la energía se divide por igual\footnote{Quizá en el caso de \textit{bremsstrahlung} ahora sí es una suposición exagerada, pero en lo global podemos despreciar esta diferencia} ahora cada partícula se lleva una energía $E_0/4$.
+Como se puede más o menos ver en la figura \ref{fig:tree1} en cada longitud de radiación, la distancia entre padre e hijo es exactamente una longitud de radiación, se produce un par por cada partícula\footnote{En el caso de \textit{bremsstrahlung} no es que se produzca un par fotón-leptón, es que se produce un fotón y el leptón original es dispersado, pero para los fines de este modelo podemos verlo como si se produjera}. Así en la primera rama hay dos partículas, podemos suponer sin perder mucho que la energía se divide entre las dos partículas, entonces cada una lleva energía $E_0/2$. A la altura dos cada una de estas ramas produce dos partículas, entonces tendremos cuatro, y si continuamos la suposición de que la energía se divide por igual\footnote{Quizá en el caso de \textit{bremsstrahlung} ahora sí es una suposición exagerada, pero en lo global podemos despreciar esta diferencia} ahora cada partícula se lleva una energía $E_0/4$.
 
-Quizá en alguna de sus clases de matemáticas vieron teoría de gráficas, pero si no es fácil ver que para la profundidad $t$, es decir, tras $t$ longitudes de radiación, habrá aproximadamente $2^t$ partículas y bajo la suposición de la equidad en división de la energía, cada una de esas partículas llevará una energía de
+Quizá en alguna de sus clases de matemáticas vieron teoría de gráficas, pero es fácil ver que para la profundidad $t$, es decir, tras $t$ longitudes de radiación, habrá aproximadamente $2^t$ partículas y bajo la suposición de la equidad en división de la energía, cada una de esas partículas llevará una energía de
 \begin{equation*}
   E(t)\approx \frac{E_0}{2^t}.
 \end{equation*}
@@ -539,9 +539,9 @@ Este es un modelo muy sencillo, para tener una mejor aproximación se usan simul
 
 \subsubsection{Interacción de neutrones}
 	
-Hemos tratado todo de partículas cargadas, pero no se piense que los neutrones no interactúan con la materia. Al igual que otros hadrones neutrones si sufren dispersiones, recombinaciones e incluso a mayor energía (aguarden a la parte de apicaciones) ayuda a procesos mucho mś energéticos.
+Hemos tratado todo de partículas cargadas y receintemente con fotones, pero no se piense que los neutrones no interactúan con la materia. Al igual que otros hadrones los neutrones sí sufren dispersiones, recombinaciones e incluso a mayor energía (aguarden a la parte de aplicaciones) ayuda a procesos mucho más energéticos.
 	
-A energías medias los hadrones neutros sufren dispersiones e inyeractúan con l materia a través de la fuerza nuclear fuerte. Por ello su interacción es exclusiva con los núcleos y no con los electrones.
+A energías medias los hadrones neutros sufren dispersiones e inyeractúan con la materia a través de la fuerza nuclear fuerte. Por ello su interacción es exclusiva con los núcleos y no con los electrones.
 	
 Ahora que si hablaramos de neutrinos, esa ya es otra historia que no vamos a abordar aquí, pero que ya vimos un poco en semanas pasadas.
 	

pres5.tex

@@ -490,13 +490,18 @@
 
 \begin{frame}{Interacciones de neutrones}
   ¿Qué pasa con los neutrones?
+  \begin{itemize}
+  \item Detectores proporcionales de gas (${}^3He$, ${}^6Li$, ${}^{235}U$)
+  \item Centelladores nucleares
+  \item Semiconductores
+  \end{itemize}
 \end{frame}
 
 \begin{frame}{Lunch nuclear}
 
   \begin{figure}[ht!]
   \begin{center}
-    \includegraphics[width=0.7\linewidth]{Lunch_Nuclear_220923.jpg}
+    \includegraphics[width=0.7\linewidth]{Lunch_Nuclear_080324.jpg}
     %\caption{}
     %\label{fig:frena}
   \end{center}
@@ -504,9 +509,9 @@
   
   \begin{itemize}
   \item Sala Ángel Dacal del edificio colisur del IFUNAM
-  \item viernes 22 de septiembre, 2:00 pm, habrá comida
-  \item Invitado Dr. Julio Herrera
-  \item Física de plasmas y fusión nuclear
+  \item viernes 8 de marzo, 2:00 pm, habrá comida
+  \item Invitado Dr. Gustavo Medina Tanco
+  \item Física espacial y radiación cósmica
   \end{itemize}
 \end{frame}