particulas

notas1.tex

@@ -631,7 +631,7 @@ Notemos que el número leptónico de la familia $\mu$ se queda como $1$ de ambos
   \caption{Valores del número leptónico por familia para los leptones}
 \end{table} 
 		
-El decaimiento \ref{ec:mu} es posible pues se conservan todos los números cuánticos vistos hasta ahora, de ser así entonces procedemos  hacer el diagrama de Feynman. 
+El decaimiento \ref{ec:mu} es posible pues se conservan todos los números cuánticos vistos hasta ahora, de ser así entonces procedemos a hacer el diagrama de Feynman. 
 	
 \feynmandiagram [horizontal=a to b] {
   a [particle=\(\mu^{-}\)] -- [fermion] b -- [fermion] f1 [particle=\(\nu_{\mu}\)],
@@ -667,7 +667,7 @@ En el ejemplo de interacción anterior el tiempo va de izquierda a derecha, las
 \item Momento
 \end{itemize}
 		
-En esa lista nos falta el número bariónico, pero requiere un análisis especial pues en estos diagramas no vamos a checar exactamente el número bariónico. Y posiblemente de nuestro análisis nos sobra la conservación de momento, por supuesto se conserva, pero para el nivel de este curso no vamos a checar es parte.
+En esa lista nos falta el número bariónico, pero requiere un análisis especial pues en estos diagramas no vamos a checar exactamente el número bariónico. Y posiblemente de nuestro análisis nos sobra la conservación de momento, por supuesto se conserva, pero para el nivel de este curso no vamos a checar esa parte.
 		
 Prácticamente en cada vértice debemos checar todas las conservaciones que checamos en un decaimiento o interacción.
 		

pres3.tex

@@ -43,8 +43,9 @@
 %	\tableofcontents
 %\end{frame}
 
-\section{Hadrones}	
+\section{Hadrones}
 \begin{frame}{Bariones}
+  \textbf{Recordar Lunch Nuclear}
   \begin{table}[ht!]
     \begin{tabular}{|p{0.12\textwidth} | p{0.08\textwidth} | p{0.1\textwidth}|p{0.1\textwidth}|p{0.1\textwidth}|p{0.1\textwidth}|p{0.1\textwidth}|}
       \hline
@@ -132,15 +133,28 @@
 
 \begin{frame}{Decaimiento}
   \begin{equation*}
-    \underset{938 MeV/c^2}{p} \rightarrow \underset{0.511 MeV/c^2}{e^+} + \underset{135MeV/c^2}{\pi^0}
-  \end{equation*}	
+    p \rightarrow e^+ + \pi^0
+  \end{equation*}
+  \begin{align*}
+    \text{Cons. E: }938MeV &\rightarrow 0.511 MeV + 135 MeV \\
+    \text{Cons. Q: } +1e &\rightarrow +1e + 0e \\	
+    \text{Cons. no. bariónico: } 1 &\rightarrow 0 + 0  \\
+    \text{Cons. l.e.: } 0 &\rightarrow 1 + 0
+  \end{align*}
 \end{frame}
 
 \begin{frame}{Decaimiento leptónico}
   \begin{equation*}
     \mu^- \rightarrow e^- + \bar{\nu_e} + \nu_{\mu},
     \label{ec:mu} 
-  \end{equation*}		
+  \end{equation*}
+  \begin{align*}
+    \text{Cons. E: }105.6MeV &\rightarrow 0.511 MeV + \sim 0 + \sim 0 \\
+    \text{Cons. Q: } -1e &\rightarrow -1e + 0e + 0e \\	
+    \text{Cons. no. bariónico: } 0 &\rightarrow 0 + 0 +0  \\
+    \text{Cons. l.e.: } 0 &\rightarrow 1 + -1 + 0\\
+    \text{Cons. l.e.: } 1 &\rightarrow 0 + 0 + 1
+  \end{align*}
 \end{frame}
 
 \begin{frame}{Decaimiento neutrón}